чему равна работы силы тяжести на замкнутой траектории

Работа силы тяжести

Урок 30. Физика 10 класс

20210413 vu tg sbscrb2

30

В данный момент вы не можете посмотреть или раздать видеоурок ученикам

Чтобы получить доступ к этому и другим видеоурокам комплекта, вам нужно добавить его в личный кабинет, приобрев в каталоге.

Получите невероятные возможности

20210706 unblock slide1

20210706 unblock slide2

20210706 unblock slide3

Конспект урока «Работа силы тяжести»

Совсем недавно, мы изучили работу силы. Напомним, что работа силы равна произведению модуля силы, модуля перемещения и косинуса угла между направлениями силы и перемещения:

image001

Рассмотрим теперь частный случай — работу силы тяжести при перемещении тела с высоты h1 на высоту h2.

Первый случай — это падение тела вертикально вниз.

image002

В этом случае, перемещение, конечно же, будет равно

image003

Сила тяжести, как мы знаем, равна

image004.

Поскольку сила тяжести направлена вертикально вниз, как и перемещение, косинус угла между направлениями этих векторов равен единице. Таким образом, мы получим, что работа силы тяжести равна:

image005

Второй случай — это когда тело, наоборот, подбрасывают вертикально вверх с высоты h1 на высоту h2.

image006

image005

Наконец, рассмотрим случай, когда между направлением силы тяжести и перемещением существует произвольный угол α.

image007

Обозначим модуль перемещения за s. В этом случае, работа силы тяжести равна:

image008

Но, исходя из определения косинуса:

image005

Таким образом, мы в третий раз получили одинаковый результат.

Более того, если даже мы рассмотрим криволинейную траекторию, то убедимся, что результат будет тем же.

image009

Любую кривую мы можем представить в виде ломаной линии, состоящей из очень маленьких горизонтальных и вертикальных отрезков. На горизонтальных отрезках работа силы тяжести будет равна нулю, поскольку в этом случае направление перемещения перпендикулярно направлению силы тяжести. На вертикальных участках работа будет равна: A = mg(s1 + … + sn). Очевидно, что эта сумма будет равна (h1h2):

image005

Таким образом, мы убедились, что работа силы тяжести не зависит от траектории движения тела. Имеет значение лишь то, насколько начальное положение тела отличается от конечного. Это плавно подводит нас к понятию потенциальной энергии, которое мы рассмотрим немного позже.

Из приведенных примеров вытекает еще один важный вывод: при движении тела по замкнутой траектории работа силы тяжести равна нулю. Для начала рассмотрим контур, имеющий форму прямоугольника. Как мы уже убедились, при движении тела в горизонтальном направлении, работа силы тяжести равна нулю. Вектор перемещения направлен перпендикулярно вектору силы тяжести. При перемещении же по противолежащим вертикальным сторонам контура, сила тяжести совершает работу, равную по абсолютной величине, но противоположную по знаку.

image010

В одном случае вектор перемещения направлен так же, как вектор силы тяжести, а в другом — направлен в противоположную сторону. Это довольно логично, поскольку при движении тела вниз, сила тяжести ему «помогает», а при движении вверх — наоборот, мешает.

Мы можем сколь угодно усложнить эту траекторию, получив совершенно произвольный замкнутый контур.

image011

Но опять же, разбив все кривые на ломаные линии с горизонтальными и вертикальными участками, мы убедимся, что суммарная работа будет равна нулю.

Силы, обладающие такими свойствами, называются консервативными. То есть, консервативная сила — это такая сила, работа которой в замкнутом контуре равна нулю.

Примеры решения задач.

Задача 1. Охотник стреляет со скалы под углом 40° к горизонту. За время падения пули работа силы тяжести составила 5 Дж. Если пуля вошла в землю на расстоянии 250 м от скалы, то какова её масса?

image012

Задача 2. Находясь на Нептуне, тело совершило перемещение так, как показано на рисунке. При этом перемещении работа силы тяжести составила 840 Дж. Если масса данного тела равна 5 кг, то каково ускорение свободного падения на Нептуне?

Источник

Чему равна работы силы тяжести на замкнутой траектории

В чём выражается гравитационное взаимодействие тел?
Как доказать наличие взаимодействия Земли и, например, учебника физики?

Как известно, сила тяжести — консервативная сила. Теперь найдём выражение для работы силы тяготения и докажем, что работа этой силы не зависит от формы траектории, т. е. что сила тяготения также консервативная сила.

Напомним, что работа консервативной силы по замкнутому контуру равна нулю.

Пусть тело массой m находится в поле тяготения Земли. Очевидно, что размеры этого тела малы по сравнению с размерами Земли, поэтому его можно считать материальной точкой. На тело действует сила тяготения

46.1

где G — гравитационная постоянная,
М — масса Земли,
r — расстояние, на котором находится тело от центра Земли.

46.2

Пусть тело перемещается из положения А в положение В по разным траекториям: 1) по прямой АВ; 2) по кривой АА’В’В; 3) по кривой АСВ (рис. 5.15)

1. Рассмотрим первый случай. Сила тяготения, действующая на тело, непрерывно уменьшается, поэтому рассмотрим работу этой силы на малом перемещении Δri = ri + 1 — ri. Среднее значение силы тяготения равно:

46.3

Чем меньше Δri, тем более справедливо написанное выражение r 2 сpi = riri + 1.

46.4

Тогда работу силы Fсpi, на малом перемещении Δri, можно записать в виде

46.5

Суммарная работа силы тяготения при перемещении тела из точки А в точку В равна:

46.6

2. При движении тела по траектории АА’В’В (см. рис. 5.15) очевидно, что работа силы тяготения на участках АА’ и В’В равна нулю, так как сила тяготения направлена к точке О и перпендикулярна любому малому перемещению по дуге окружности. Следовательно, работа будет также определяться выражением (5.31).

3. Определим работу силы тяготения при движении тела от точки А к точке В по траектории АСВ (см. рис. 5.15). Работа силы тяготения на малом перемещении Δsi равна ΔАi = FсрiΔsicosαi.

Итак, можно сделать вывод, что А1 = А2 = А3, т. е. что работа силы тяготения не зависит от формы траектории. Очевидно, что работа силы тяготения при перемещении тела по замкнутой траектории АА’В’ВА равна нулю.

Сила тяготения — консервативная сила.

Изменение потенциальной энергии равно работе силы тяготения, взятой с обратным знаком:

46.7

Если выбрать нулевой уровень потенциальной энергии на бесконечности, т. е. ЕпВ = 0 при rВ → ∞, то 46.8следовательно, 46.9

Потенциальная энергия тела массой m, находящегося на расстоянии r от центра Земли, равна:

46.10

Закон сохранения энергии для тела массой m, движущегося в поле тяготения, имеет вид

46.11

где υ1 — скорость тела на расстоянии r1 от центра Земли, υ2 — скорость тела на расстоянии r2 от центра Земли.

Определим, какую минимальную скорость надо сообщить телу вблизи поверхности Земли, чтобы оно в отсутствие сопротивления воздуха могло удалиться от неё за пределы сил земного притяжения.

Минимальную скорость, при которой тело в отсутствие сопротивления воздуха может удалиться за пределы сил земного притяжения, называют второй космической скоростью для Земли.

На тело со стороны Земли действует сила тяготения, которая зависит от расстояния центра масс этого тела до центра масс Земли. Поскольку неконсервативных сил нет, полная механическая энергия тела сохраняется. Внутренняя потенциальная энергия тела остаётся постоянной, так как оно не деформируется. Согласно закону сохранения механической энергии

46.12

На поверхности Земли тело обладает и кинетической, и потенциальной энергией:

46.13

где υII — вторая космическая скорость, М3 и Я3 — соответственно масса и радиус Земли.

В бесконечно удаленной точке, т. е. при r → ∞, потенциальная энергия тела равна нулю (Wп = 0), а так как нас интересует минимальная скорость, то и кинетическая энергия также должна быть равна нулю: Wк = 0.

Из закона сохранения энергии следует:

46.14

46.15

Эту скорость можно выразить через ускорение свободного падения вблизи поверхности Земли (при расчётах, как правило, этим выражением пользоваться удобнее). Поскольку 46.16то GM3 = gR 2 3.

Следовательно, искомая скорость

46.17

Точно такую же скорость приобрело бы тело, упавшее на Землю с бесконечно большой высоты, если бы не было сопротивления воздуха. Заметим, что вторая космическая скорость в 46.18раза больше, чем первая.

Источник

Работа потенциальных сил

Урок 21. Физика 10 класс ФГОС

20210413 vu tg sbscrb2

21

В данный момент вы не можете посмотреть или раздать видеоурок ученикам

Чтобы получить доступ к этому и другим видеоурокам комплекта, вам нужно добавить его в личный кабинет, приобрев в каталоге.

Получите невероятные возможности

20210706 unblock slide1

20210706 unblock slide2

20210706 unblock slide3

Конспект урока «Работа потенциальных сил»

Итак, мы уже с вами знаем, что любое состояние тела (или системы тел) характеризуется его координатами и скоростью. И если изменяется хотя бы одна из этих величин, то говорят, что изменилось механическое состояние тела. Количественно механическое состояние системы и её изменение характеризуется механической энергией. Напомним, что механическая энергия — это физическая величина, являющаяся функцией состояния системы и характеризующая её способность совершать работу.

Так же мы с вами говорили о том, что в механике принято выделять два вида механической энергии: кинетическую и потенциальную.

Кинетической энергией обладает любое движущееся тело. А её изменение равно работе равнодействующей всех сил, действующих на него. При этом не важно, какие силы действуют на тело: сила упругости, сила трения или сила тяжести. Теорема о кинетической энергии справедлива всегда.

Потенциальная энергия — это энергия, обусловленная взаимным расположением тел или частей тела друг относительно друга и характером сил взаимодействия между ними.

Её изменение тоже равно работе. Однако эта работа будет зависть от того, какие силы действуют на тело.

Итак, пусть у нас есть материальная точка массой т, которая под действием силы тяжести перемещается с высоты h1 до высоты h2. При этом будем считать, что данные высоты намного меньше радиуса Земли, чтобы действующая на материальную точку сила тяжести была постоянной.

image001

Тогда работа, совершаемая этой силой при перемещении тела с одного уровня на другой, будет равна произведению модуля вектора силы тяжести на модуль вектора перемещения точки и на косинус угла между этими двумя векторами.

В нашем примере направление вектора перемещения и вектора силы тяжести совпадают. Следовательно, угол между этими двумя ве́кторами равен нулю. А косинус нуля градусов — это единица. Что касается перемещения точки, то из рисунка видно, что его модуль равен разности высот «Аш один» и «Аш два» (h1 и h2). Значит, работа силы тяжести положительна и равна произведению модуля силы тяжести и разности высот:

Теперь давайте с вами найдём работу силы тяжести при подъёме материальной точки с высоты h1 до высоты h2 над поверхностью Земли.

image002

Запишем формулу для работы силы тяжести в общем виде:

Модуль перемещения, как и в предыдущем случае, равен разности в конечном и начальном положениях точки:

Как видим, мы с вами получили точно такое же выражение для работы силы тяжести, что и в предыдущем случае.

И давайте ещё раз определим работу силы тяжести, но для случая, когда тело переходит с одной высоты на другую не по вертикали.

image003

Обозначив угол между направлением вектора силы и вектора перемещения через α, запишем формулу для работы силы тяжести в общем виде:

Для определения перемещения точки воспользуемся получившимся прямоугольником треугольником ΔMKN, в котором гипотенуза — это искомое перемещение, а один из острых углов — это наш угол между вектором силы и вектором перемещения. Тогда очевидно, что произведение модуля вектора перемещения на косинус угла альфа равно длине прилежащего к углу катета МК:

С другой же стороны

Тогда получается, что работа силы тяжести вновь определяется той же формулой, что и в предыдущих двух случаях:

Отсюда следует главный вывод о том, что работа силы тяжести не зависит от того, по какой траектории движется материальная точка и всегда равна произведению модуля силы тяжести на разность высот в начальном и конечном положениях точки.

Тогда становится очевидным, что в случае движения точки по замкнутой траектории работа силы тяжести будет равна нулю, так как начальное и конечное положения точки совпадают.

Силы, работа которых не зависит от формы траектории точки приложения силы и которые на замкнутой траектории равны нулю, называются потенциальными или консервативными силами. Значит, сила тяжести — это консервативная сила.

Теперь давайте найдём формулу для работы, совершаемой силой упругости. Для этого рассмотрим механическую систему, состоящую из пружины и прикреплённого к ней шарика, через который проде́т тонкий металлический стержень, по которому шарик может свободно скользить практически без трения. Так как действующая на шар сила тяжести уравновешивается силой нормальной реакции стержня, то вся система находится в состоянии равновесия.

image004

Направим координатную ось ОХ параллельно стержню, а за начало отсчёта примем центр тяжести шара в положении равновесия. Теперь отведём шар от положения равновесия на некоторое расстояние. Пружина при этом растянется и в ней возникнет сила упругости, модуль которой будет определяться на основании закона Гука:

Если мы теперь отпустим шарик, то он за счёт совершения работы силой упругости придёт в движение. Предположим, что шар переместился так, что его координата стала равной x2, а модуль силы упругости — F2 = kx2. Тогда модуль перемещения шарика будет равен разности между его начальной и конечной координатой:

Так как сила упругости является переменной силой, то для нахождения совершённой ею работы воспользуемся графиком зависимости модуля силы упругости от координаты шара.

Как нам уже известно, работа силы численно равна площади под графиком силы. В нашем случае это площадь трапеции, основаниями которой являются силы упругости пружины в начальном и конечном состояниях, а высота — это перемещение тела:

image005

image006

Из полученной нами формулы следует, что работа силы упругости пружины зависит только от координат её конца в начальном и конечном состояниях. То есть она не зависит от формы траектории. Тогда становится очевидным, что если начальное и конечное состояния пружины совпадают, то работа силы упругости будет равна нулю. Следовательно, сила упругости, как и сила тяжести, является потенциальной (или консервативной) силой.

На прошлом уроке мы с вами ввели понятие потенциальной энергии, которая определяется взаимным расположением тел или частей тела друг относительно друга.

Введя понятие потенциальной энергии, мы с вами получаем возможность выразить работу любых консервативных сил через изменение потенциальной энергии. Напомним, что под изменением величины понимают разность между её конечным и начальным значениями:

Тогда для работы силы тяжести и силы упругости можно записать, что изменение потенциальной энергии материальной точки равно работе консервативной силы, взятой с обратным знаком:

Таким образом, работа консервативных сил определяет не саму потенциальную энергию точки, а её изменение. И лишь это изменение в механике имеет физический смысл. Поэтому можно произвольно выбрать состояние системы, в котором её потенциальная энергия считается равной нулю. Этому состоянию соответствует нулевой уровень отсчёта потенциальной энергии. Его выбор диктуется условиями конкретной задачи.

Источник

Чему равна работы силы тяжести на замкнутой траектории

Вычислим работу силы тяжести при падении тела (например, камня) вертикально вниз.

43.1

Направления векторов силы тяжести 19.1T и перемещения Δ 2.4совпадают. Согласно определению работы (см. формулу (5.2)) имеем

43.2

Если же тело перемещается по прямой так, что направление перемещения составляет угол а с направлением силы тяжести (рис. 5.10), то работа силы тяжести равна:

А = |19.1Т| |Δ2.4|cosα = mg|BC|cosα.

Из прямоугольного треугольника BCD видно, что |BC|cosα = BD = h1 — h2. Следовательно,

Это выражение совпадает с выражением (5.12).

Формулы (5.12), (5.13), (5.14) дают возможность подметить важную закономерность. При прямолинейном движении тела работа силы тяжести в каждом случае равна разности двух значений величины, зависящей от положений тела, определяемых высотами h1 и h2 над поверхностью Земли.

43.3

Работа силы тяжести не зависит от формы траектории, а зависит только от положений начальной и конечной точек траектории.

43.4

При движении тела по замкнутой траектории работа силы тяжести равна нулю.

Итак. работа силы тяжести не зависит от формы траектории тела; она определяется лишь начальным и конечным положениями тела. При перемещении тела по замкнутой траектории работа силы тяжести равна нулю.

Силы, работа которых не зависит от формы траектории точки приложения силы и по замкнутой траектории равна нулю, называют консервативными силами.

Сила тяжести является консервативной силой.

Источник

Чему равна работы силы тяжести на замкнутой траектории

На этом уроке мы рассмотрим различное движение тела под действием силы тяжести и научимся находить работу этой силы. Также введём понятие потенциальной энергии тела, узнаем, как связана эта энергия с работой силы тяжести, выведем формулу, по которой находится эта энергия. С помощью данной формулы решим задачу, взятую из сборника для подготовки к единому государственному экзамену.

На прошлых уроках мы изучили разновидности сил в природе. Для каждой силы необходимо правильно вычислять работу. Данный урок посвящён изучению работы силы тяжести.

При небольших расстояниях от поверхности Земли сила тяжести постоянна и по модулю равна 20fa76c0 e532 0132 b5fd 7d7adedc4330, где m – масса тела, g – ускорение свободного падения.

Пусть тело массой m свободно падает с высоты 224a6640 e532 0132 b5fe 7d7adedc4330над каким-либо уровнем, с которого ведётся отсчёт, до высоты 23b361f0 e532 0132 b5ff 7d7adedc4330над тем же уровнем (см. рис. 1).

24fff0f0 e532 0132 b600 7d7adedc4330

Рис. 1. Свободное падение тела с высоты 224a6640 e532 0132 b5fe 7d7adedc4330до высоты 23b361f0 e532 0132 b5ff 7d7adedc4330

При этом модуль перемещения тела равен разности этих высот:

26595d10 e532 0132 b601 7d7adedc4330

Так как направление перемещения и силы тяжести совпадают, то работа силы тяжести равна:

279d7cb0 e532 0132 b602 7d7adedc4330

Значение высот в этой формуле можно отсчитывать от любого уровня (уровень моря, уровень дна ямы, которая вырыта в земле, поверхность стола, поверхность пола и т. д.). В любом случае высоту данной поверхности выбирают равной нулю, поэтому уровень данной высоты называют нулевым уровнем.

Если тело падает с высоты h до нулевого уровня, то работа силы тяжести будет равна:

28d9a9d0 e532 0132 b603 7d7adedc4330

Если тело, брошенное вверх с нулевого уровня, достигает высоты hнад этим уровнем, то работа силы тяжести будет равна:

2a286100 e532 0132 b604 7d7adedc4330

Пусть тело массой m движется по наклонной плоскости высотой h и при этом совершает перемещение 2b9b1210 e532 0132 b605 7d7adedc4330, модуль которого равен длине наклонной плоскости (см. рис. 2).

2ce665a0 e532 0132 b606 7d7adedc4330

Рис. 2. Движение тела по наклонной плоскости

Работа силы равна скалярному произведению вектора силы на вектор перемещения тела, совершённого под действием данной силы, то есть работа сила тяжести в данном случае будет равна:

2e3609e0 e532 0132 b607 7d7adedc4330,

где 2f7ee6a0 e532 0132 b608 7d7adedc4330– угол между векторами силы тяжести и перемещения.

На рисунке 2 видно, что перемещение (2b9b1210 e532 0132 b605 7d7adedc4330) представляет собой гипотенузу прямоугольного треугольника, а высота h – катет. Согласно свойству прямоугольного треугольника:

30c04430 e532 0132 b609 7d7adedc4330

28d9a9d0 e532 0132 b603 7d7adedc4330

Мы получили выражение для работы силы тяжести такое же, как в случае вертикального движения тела. Можно сделать вывод: если траектория тела не является прямолинейной и тело движется под действием силы тяжести, то работа силы тяжести определяется только изменением высоты тела над некоторым нулевым уровнем и не зависит от траектории движения тела.

320f7690 e532 0132 b60a 7d7adedc4330

Рис. 3. Движение тела по криволинейной траектории

Докажем предыдущее утверждение. Пусть тело движется по некоторой криволинейной траектории (см. Рис. 3). Эту траекторию мысленно разбиваем на ряд малых участков, каждый из которых можно считать маленькой наклонной плоскостью. Движение тела по всей траектории можно представить как движение по множеству наклонных плоскостей. Работа силы тяжести на каждом из участков будет равна произведению силы тяжести на высоту данного участка. Если изменения высот на отдельных участках равны 334997d0 e532 0132 b60b 7d7adedc4330, то работы силы тяжести на них равны:

34878700 e532 0132 b60c 7d7adedc4330

Полная работа на всей траектории равна сумме работ на отдельных участках:

35bbb450 e532 0132 b60d 7d7adedc4330

36f412b0 e532 0132 b60e 7d7adedc4330

384fb890 e532 0132 b60f 7d7adedc4330

3988afb0 e532 0132 b610 7d7adedc4330– полная высота, которую преодолело тело,

28d9a9d0 e532 0132 b603 7d7adedc4330

Таким образом, работа силы тяжести не зависит от траектории движения тела и всегда равна произведению силы тяжести на разность высот в исходном и конечном положениях. Что и требовалось доказать.

При движении вниз работа положительна, при движении вверх – отрицательна.

Пусть некоторое тело совершило движение по замкнутой траектории, то есть оно сначала спустилось вниз, а потом по какой-то другой траектории вернулось в исходную точку. Так как тело оказалось в той же самой точке, в которой оно было изначально, то разность высот между начальным и конечным положением тела равна нулю, поэтому и работа силы тяжести будет равна нулю. Следовательно, работа силы тяжести при движении тела по замкнутой траектории равна нулю.

В формуле для работы силы тяжести вынесем (-1) за скобку:

279d7cb0 e532 0132 b602 7d7adedc4330

3abeab00 e532 0132 b611 7d7adedc4330

Из прошлых уроков известно, что работа сил, приложенных к телу, равна разности между конечным и начальным значением кинетической энергии тела. В полученной формуле 3abeab00 e532 0132 b611 7d7adedc4330также видна связь между работой силы тяжести и разностью между значениями некоторой физической величины, равной 3c0d8f50 e532 0132 b612 7d7adedc4330. Такая величина называется потенциальной энергией тела, которое находится на высоте h над некоторым нулевым уровнем.

3d439840 e532 0132 b613 7d7adedc4330

Изменение потенциальной энергии отрицательно по величине, если совершается положительная работа силы тяжести (видно из формулы 3abeab00 e532 0132 b611 7d7adedc4330). Если совершается отрицательная работа, то изменение потенциальной энергии будет положительным.

3e8f8ad0 e532 0132 b614 7d7adedc4330

Если тело падает с высоты h на нулевой уровень, то работа силы тяжести будет равна значению потенциальной энергии тела, поднятого на высоту h.

3fc4b210 e532 0132 b615 7d7adedc4330

Потенциальная энергия тела, поднятого на некоторую высоту над нулевым уровнем, равна работе, которую совершит сила тяжести при падении данного тела с данной высоты на нулевой уровень.

В отличие от кинетической энергии, которая зависит от скорости тела, потенциальная энергия может быть не равной нулю даже у покоящихся тел.

41096f70 e532 0132 b616 7d7adedc4330

Рис. 4. Тело, находящееся ниже нулевого уровня

Если тело находится ниже нулевого уровня, то оно обладает отрицательной потенциальной энергией (см. рис. 4). То есть знак и модуль потенциальной энергии зависят от выбора нулевого уровня. Работа, которая совершается при перемещении тела, от выбора нулевого уровня не зависит.

Термин «потенциальная энергия» применяется только по отношению к системе тел. Во всех вышеприведенных рассуждениях этой системой была «Земля – тело, поднятое над Землёй».

Однородный прямоугольный параллелепипед массой m с рёбрами 4256a920 e532 0132 b617 7d7adedc4330располагают на горизонтальной плоскости на каждой из трёх граней поочерёдно. Какова потенциальная энергия параллелепипеда в каждом из этих положений?

Дано: m – масса параллелепипеда; 4256a920 e532 0132 b617 7d7adedc4330– длина рёбер параллелепипеда.

Найти: 43a5b790 e532 0132 b618 7d7adedc4330; 44dd2280 e532 0132 b619 7d7adedc4330; 46198010 e532 0132 b61a 7d7adedc4330

Если нужно определить потенциальную энергию тела конечных размеров, то можно считать, что вся масса такого тела сосредоточена в одной точке, которая называется центром масс данного тела.

В случае симметричных геометрических тел центр масс совпадает с геометрическим центром, то есть (для данной задачи) с точкой пересечения диагоналей параллелепипеда. Таким образом, необходимо посчитать высоту, на которой расположена данная точка при различных расположениях параллелепипеда (см. рис. 5).

47609dd0 e532 0132 b61b 7d7adedc4330

Рис. 5. Иллюстрация к задаче

48a39af0 e532 0132 b61c 7d7adedc4330

49e9d8b0 e532 0132 b61d 7d7adedc4330

4b222c60 e532 0132 b61e 7d7adedc4330

Для того чтобы найти потенциальную энергию, необходимо полученные значения высоты умножить на массу параллелепипеда и ускорение свободного падения.

4c600770 e532 0132 b61f 7d7adedc4330

4d94da60 e532 0132 b620 7d7adedc4330

4ed08eb0 e532 0132 b621 7d7adedc4330

Ответ:500ec330 e532 0132 b622 7d7adedc4330; 5172b710 e532 0132 b623 7d7adedc4330; 52b100f0 e532 0132 b624 7d7adedc4330

На данном уроке мы научились вычислять работу силы тяжести. При этом увидели, что, независимо от траектории движении тела, работа силы тяжести определяется разностью между высотами начального и конечного положения тела над некоторым нулевым уровнем. Также мы ввели понятие потенциальной энергии и показали, что работа силы тяжести равна изменению потенциальной энергии тела, взятой с противоположным знаком.

Список литературы

Дополнительные рекомендованные ссылки на ресурсы сети Интернет

Домашнее задание

Источник

admin
Делаю сам
Adblock
detector